Barqaror elektr energiyasi manbalarini taklif qilish bu asrning eng muhim muammolaridan biridir. Energiya yig'ish materiallari bo'yicha tadqiqot yo'nalishlari ushbu motivatsiyadan kelib chiqadi, jumladan termoelektrik1, fotovoltaik2 va termofotovoltaik3. Bizda Joul diapazonida energiya yig'ishga qodir bo'lgan materiallar va qurilmalar etishmayotgan bo'lsa-da, elektr energiyasini davriy harorat o'zgarishiga aylantira oladigan piroelektrik materiallar sensorlar4 va energiya yig'uvchilar5,6,7 hisoblanadi. Bu erda biz 42 gramm qo'rg'oshin skandiy tantalatidan tayyorlangan ko'p qatlamli kondansatör ko'rinishidagi makroskopik issiqlik energiyasini yig'ish mashinasini ishlab chiqdik, bu termodinamik siklda 11,2 J elektr energiyasini ishlab chiqaradi. Har bir pyroelektrik modul bir tsiklda 4,43 J sm-3 gacha bo'lgan elektr energiyasi zichligini ishlab chiqarishi mumkin. Shuningdek, biz og'irligi 0,3 g bo'lgan ikkita modul o'rnatilgan mikrokontrollerlar va harorat sensorlari bilan avtonom energiya yig'uvchilarni uzluksiz quvvatlantirish uchun etarli ekanligini ko'rsatamiz. Nihoyat, biz 10 K harorat oralig'ida bu ko'p qatlamli kondansatörler Carnot samaradorligi 40% ga yetishi mumkinligini ko'rsatamiz. Bu xususiyatlar (1) yuqori samaradorlik uchun ferroelektrik faza o'zgarishi, (2) yo'qotishlarning oldini olish uchun past oqish oqimi va (3) yuqori buzilish kuchlanishiga bog'liq. Ushbu makroskopik, kengaytiriladigan va samarali piroelektrik kombaynlar termoelektr energiyasini ishlab chiqarishni qayta ko'rib chiqmoqda.
Termoelektrik materiallar uchun zarur bo'lgan fazoviy harorat gradienti bilan solishtirganda, termoelektrik materiallardan energiya yig'ish vaqt o'tishi bilan harorat aylanishini talab qiladi. Bu entropiya (S) - harorat (T) diagrammasi bilan eng yaxshi tasvirlangan termodinamik tsiklni anglatadi. 1a-rasmda chiziqli bo'lmagan pyroelektrik (NLP) materialning tipik ST grafigi ko'rsatilgan, bu skandiy qo'rg'oshin tantalatida (PST) dala tomonidan boshqariladigan ferroelektrik-paraelektrik faza o'tishini namoyish etadi. ST diagrammasidagi tsiklning ko'k va yashil bo'limlari Olson siklidagi aylantirilgan elektr energiyasiga mos keladi (ikkita izotermik va ikkita izopol bo'lim). Bu erda biz bir xil elektr maydon o'zgarishi (maydonni yoqish va o'chirish) va harorat o'zgarishi DT bo'lgan ikkita davrni ko'rib chiqamiz, garchi har xil boshlang'ich haroratlarda bo'lsa ham. Yashil tsikl fazaga o'tish hududida joylashgan emas va shuning uchun fazaga o'tish mintaqasida joylashgan ko'k tsikldan ancha kichikroq maydonga ega. ST diagrammasida maydon qanchalik katta bo'lsa, to'plangan energiya shunchalik ko'p bo'ladi. Shuning uchun fazaga o'tish ko'proq energiya to'plashi kerak. NLP-da katta maydon velosipediga bo'lgan ehtiyoj elektrotermik ilovalarga bo'lgan ehtiyojga juda o'xshaydi9, 10, 11, 12 bu erda PST ko'p qatlamli kondansatörler (MLC) va PVDF asosidagi terpolimerlar yaqinda mukammal teskari ishlashni ko'rsatdi. 13,14,15,16 tsikldagi sovutish ishlashi holati. Shuning uchun biz issiqlik energiyasini yig'ish uchun qiziqish uyg'otadigan PST MLC-larini aniqladik. Ushbu namunalar usullarda to'liq tavsiflangan va qo'shimcha eslatmalarda tavsiflangan 1 (skanerlash elektron mikroskop), 2 (rentgen nurlari diffraktsiyasi) va 3 (kalorimetriya).
a, Faza o'tishlarini ko'rsatadigan NLP materiallariga qo'llaniladigan elektr maydoni yoqilgan va o'chirilgan entropiya (S) - harorat (T) sketkasi. Ikki xil harorat zonasida ikkita energiya yig'ish davri ko'rsatilgan. Moviy va yashil davrlar mos ravishda fazaviy o'tishning ichida va tashqarisida sodir bo'ladi va sirtning juda turli mintaqalarida tugaydi. b, 20 °C va 90 °C da mos ravishda 0 va 155 kV sm-1 o'rtasida o'lchangan 1 mm qalinlikdagi ikkita DE PST MLC unipolar halqalari va mos keladigan Olsen davrlari. ABCD harflari Olson siklidagi turli holatlarga ishora qiladi. AB: MLClar 20 ° C da 155 kV sm-1 ga zaryadlangan. Miloddan avvalgi: MLC 155 kV sm-1 darajasida saqlangan va harorat 90 ° C ga ko'tarilgan. CD: MLC 90 ° C da zaryadsizlanadi. DA: MLC nol maydonda 20 ° C gacha sovutiladi. Moviy maydon tsiklni boshlash uchun zarur bo'lgan kirish quvvatiga mos keladi. Apelsin maydoni - bu bir tsiklda to'plangan energiya. c, yuqori panel, kuchlanish (qora) va oqim (qizil) vaqtga nisbatan, b kabi bir xil Olson tsikli davomida kuzatiladi. Ikki qo'shimchalar tsiklning asosiy nuqtalarida kuchlanish va oqimning kuchayishini ifodalaydi. Pastki panelda sariq va yashil egri chiziqlar 1 mm qalinlikdagi MLC uchun mos ravishda mos keladigan harorat va energiya egri chizig'ini ifodalaydi. Energiya yuqori paneldagi oqim va kuchlanish egri chiziqlaridan hisoblanadi. Salbiy energiya to'plangan energiyaga to'g'ri keladi. To'rtta raqamdagi bosh harflarga mos keladigan qadamlar Olson siklidagi bilan bir xil. AB'CD sikli Stirling sikliga mos keladi (qo'shimcha eslatma 7).
bu erda E va D mos ravishda elektr maydoni va elektr siljish maydoni. Nd ni bilvosita DE sxemasidan (1b-rasm) yoki bevosita termodinamik siklni boshlash orqali olish mumkin. Eng foydali usullar Olsen tomonidan 1980-yillarda piroelektr energiyasini yig'ish bo'yicha kashshof ishida tasvirlangan17.
Shaklda. 1b da 0 dan 155 kV sm-1 (600 V) oralig'ida mos ravishda 20 °C va 90 °C da yig'ilgan 1 mm qalinlikdagi PST-MLC namunalarining ikkita monopolyar DE halqalari ko'rsatilgan. 1a-rasmda ko'rsatilgan Olson tsikli tomonidan to'plangan energiyani bilvosita hisoblash uchun bu ikki tsikldan foydalanish mumkin. Darhaqiqat, Olsen sikli ikkita izofild shoxlaridan (bu yerda DA shoxchasida nol maydon va miloddan avvalgi novdada 155 kV sm-1) va ikkita izotermik shoxchadan (bu yerda AB shoxchasida 20°S va 20°S) iborat. . CD tarmog'idagi C) Tsikl davomida to'plangan energiya to'q sariq va ko'k hududlarga to'g'ri keladi (EdD integrali). Yig'ilgan energiya Nd - kirish va chiqish energiyasi o'rtasidagi farq, ya'ni faqat rasmdagi to'q sariq rangli maydon. 1b. Ushbu maxsus Olson tsikli Nd energiya zichligini 1,78 J sm-3 ga beradi. Stirling sikli Olson sikliga muqobildir (Qo'shimcha eslatma 7). Doimiy zaryad bosqichiga (ochiq zanjir) osonroq erishilganligi sababli, 1b-rasmdan (AB'CD sikli) olingan energiya zichligi 1,25 J sm-3 ga etadi. Bu Olson tsikli to'plashi mumkin bo'lgan narsaning atigi 70% ni tashkil qiladi, ammo oddiy yig'im-terim uskunalari buni amalga oshiradi.
Bundan tashqari, biz Linkam haroratni nazorat qilish bosqichi va manba o'lchagich (usul) yordamida PST MLCni quvvatlantirish orqali Olson tsikli davomida to'plangan energiyani bevosita o'lchadik. Yuqoridagi va tegishli qo'shimchalardagi 1c-rasmda bir xil Olson siklidan o'tadigan DE halqasi uchun bo'lgani kabi, bir xil 1 mm qalinlikdagi PST MLCda to'plangan oqim (qizil) va kuchlanish (qora) ko'rsatilgan. Oqim va kuchlanish yig'ilgan energiyani hisoblash imkonini beradi va egri chiziqlar shaklda ko'rsatilgan. 1c, butun tsikl davomida pastki (yashil) va harorat (sariq). ABCD harflari 1-rasmdagi bir xil Olson siklini ifodalaydi. MLC zaryadlash AB oyog'i paytida sodir bo'ladi va past oqimda (200 mA) amalga oshiriladi, shuning uchun SourceMeter zaryadlashni to'g'ri boshqarishi mumkin. Ushbu doimiy dastlabki oqimning oqibati shundaki, kuchlanish egri chizig'i (qora egri) chiziqli bo'lmagan potentsial joy almashish maydoni D PST tufayli chiziqli emas (1c-rasm, yuqori qism). Zaryadlash oxirida MLCda 30 mJ elektr energiyasi saqlanadi (B nuqtasi). MLC keyin qiziydi va kuchlanish 600 V da qoladi esa salbiy oqim (va shuning uchun salbiy oqim) ishlab chiqarilgan. 40 s keyin, harorat 90 ° C platosi yetdi, bu joriy kompensatsiya qilindi, qadam namuna bo'lsa-da. pallasida ishlab chiqarilgan elektr quvvati 35 mJ bu izofield davomida (ikkinchi inset. 1c, yuqorida). Keyin MLC (filial CD) dagi kuchlanish kamayadi, buning natijasida qo'shimcha 60 mJ elektr ishlari amalga oshiriladi. Umumiy chiqish energiyasi 95 mJ. Yig'ilgan energiya kirish va chiqish energiyasi o'rtasidagi farq bo'lib, 95 - 30 = 65 mJ ni beradi. Bu 1,84 J sm-3 energiya zichligiga to'g'ri keladi, bu DE halqasidan olingan Nd ga juda yaqin. Ushbu Olson tsiklining takrorlanishi keng qamrovli sinovdan o'tgan (Qo'shimcha eslatma 4). Voltaj va haroratni yanada oshirish orqali biz 750 V (195 kV sm-1) va 175 ° C harorat oralig'ida 0,5 mm qalinlikdagi PST MLCda Olsen sikllari yordamida 4,43 J sm-3 ga erishdik (Qo'shimcha eslatma 5). Bu to'g'ridan-to'g'ri Olson tsikllari uchun adabiyotda qayd etilgan eng yaxshi ko'rsatkichdan to'rt baravar yuqori va Pb(Mg,Nb)O3-PbTiO3 (PMN-PT) (1,06 J sm-3) 18 (sm .Qo'shimcha) yupqa plyonkalarda olingan. Adabiyotdagi ko'proq qiymatlar uchun 1-jadval). Ushbu ko'rsatkichga ushbu MLC larning juda past oqish oqimi tufayli erishildi (750 V va 180 ° C da <10−7 A, batafsil ma'lumot 6 Qo'shimcha eslatmaga qarang) - Smit va boshq.19 tomonidan eslatib o'tilgan muhim nuqta - aksincha. oldingi tadqiqotlarda ishlatilgan materiallarga17,20. Ushbu ko'rsatkichga ushbu MLC larning juda past oqish oqimi tufayli erishildi (750 V va 180 ° C da <10−7 A, batafsil ma'lumot 6 Qo'shimcha eslatmaga qarang) - Smit va boshq.19 tomonidan eslatib o'tilgan muhim nuqta - aksincha. oldingi tadqiqotlarda ishlatilgan materiallarga17,20. Eti xarakteristikasi bilan dostignuty blagodarya ochen nizkomu toku utechki etix MLC (<10–7 A pri 750 V va 180 °C, sm. podrobnosti v dopolnitelnom primechanii 6) — tanqidiy moment, upomyanutyy Smitom va. 19 — v otlichie ot k materialam, ispolzovannym v bole rannix issledovaniyax17,20. Ushbu xususiyatlarga ushbu MLC larning juda past oqish oqimi tufayli erishildi (750 V va 180 ° C da <10-7 A, batafsil ma'lumot uchun 6-Qo'shimcha eslatmaga qarang) - bu muhim nuqta Smit va boshqalar. 19 - oldingi tadqiqotlarda ishlatilgan materiallardan farqli o'laroq17,20.750 V 180 °C 10-7 A， līngīngīmīngīmīngīmīngīmīlīmī 6 19 língčičiči—— língzhínín ，kāngāngāngāngāngāngāngāngāngāngāngāngāngāngāngāngāngāngāngāngāngāngīngjīngjīngjīngjīngjīngjīng 17,20。lēngčiči mlc līngčiči yīngjī （yjījī 750 V 180 ° C mí <10-7 A, línglīlín 6 ）））） — 19 yāngāng lēng līngči sngjnzhnzhnzhnzhnzhnzhnzhnzhnzhnzhnzhnngzhi shíngjínìshínshínìshínìshín chíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngín 17.20. Poskolku tok utechki etix MLC ochen nizkiy (<10–7 A pri 750 V va 180 °C, sm. podrobnosti v dopolnitelnom primechanii 6) — klyuchevoy moment, upomyanutyy Smitom va boshqalar. 19 — sravneniya, byli dostignuty bu xarakteristiki uchun. Ushbu MLClarning oqish oqimi juda past bo'lganligi sababli (750 V va 180 ° C da <10-7 A, batafsil ma'lumot uchun 6-Qo'shimcha eslatmaga qarang) - Smit va boshqalar tomonidan eslatib o'tilgan asosiy nuqta. 19 - taqqoslash uchun, bu ko'rsatkichlarga erishildi.oldingi tadqiqotlarda ishlatilgan materiallarga 17,20.
Xuddi shu shartlar (600 V, 20–90 °C) Stirling siklida qo'llaniladi (7-qo'shimcha eslatma). DE siklining natijalaridan kutilganidek, hosildorlik 41,0 mJ ni tashkil etdi. Stirling davrlarining eng yorqin xususiyatlaridan biri termoelektrik effekt orqali dastlabki kuchlanishni kuchaytirish qobiliyatidir. Biz kuchlanishning 39 ga oshishini kuzatdik (boshlang'ich kuchlanish 15 V dan 590 V gacha bo'lgan oxirgi kuchlanishgacha, Qo'shimcha 7.2-rasmga qarang).
Ushbu MLC larning yana bir ajralib turadigan xususiyati shundaki, ular joule diapazonida energiya to'plash uchun etarlicha katta makroskopik ob'ektlardir. Shuning uchun biz 1 mm qalinlikdagi 28 MLC PST yordamida, Torello va boshq.14 tomonidan tasvirlangan bir xil parallel plastinka dizayniga rioya qilgan holda, shaklda ko'rsatilganidek, 7 × 4 matritsada kombayn prototipini (HARV1) qurdik. Issiqlik tashuvchi dielektrik suyuqlik manifold suyuqlik harorati doimiy ravishda saqlanadigan ikkita rezervuar o'rtasida peristaltik nasos bilan almashtiriladi (usul). Shaklda tasvirlangan Olson siklidan foydalanib, 3,1 J gacha yig'ing. 2a, 10 ° C va 125 ° S da izotermik hududlar va 0 va 750 V (195 kV sm-1) da izofilli hududlar. Bu 3,14 J sm-3 energiya zichligiga to'g'ri keladi. Ushbu kombayn yordamida turli sharoitlarda o'lchovlar o'tkazildi (2b-rasm). E'tibor bering, 1,8 J 80 ° C harorat oralig'ida va 600 V (155 kV sm-1) kuchlanishida olingan. Bu bir xil sharoitlarda (28 × 65 = 1820 mJ) 1 mm qalinlikdagi PST MLC uchun ilgari aytib o'tilgan 65 mJ bilan yaxshi mos keladi.
a, Olson tsikllarida ishlaydigan 1 mm qalinlikdagi (4 qator × 7 ustun) 28 MLC PST asosida yig'ilgan HARV1 prototipini eksperimental sozlash. To'rt tsikl bosqichining har biri uchun harorat va kuchlanish prototipda taqdim etiladi. Kompyuter sovuq va issiq rezervuarlar, ikkita valf va quvvat manbai o'rtasida dielektrik suyuqlikni aylantiradigan peristaltik nasosni boshqaradi. Kompyuter prototipga beriladigan kuchlanish va oqim hamda quvvat manbaidan kombaynning harorati haqidagi ma’lumotlarni yig‘ish uchun termojuftlardan ham foydalanadi. b, Har xil tajribalarda harorat oralig'i (X o'qi) va kuchlanish (Y o'qi) ga nisbatan bizning 4 × 7 MLC prototipimiz tomonidan to'plangan energiya (rang).
Qalinligi 60 PST MLC 1 mm va qalinligi 160 PST MLC 0,5 mm (41,7 g faol piroelektrik material) bo'lgan kombaynning kattaroq versiyasi (HARV2) 11,2 J ni berdi (Qo'shimcha eslatma 8). 1984 yilda Olsen taxminan 150 °C haroratda 6,23 J elektr energiyasi ishlab chiqarishga qodir bo'lgan 317 g qalay qo'shilgan Pb(Zr,Ti)O3 birikmasidan energiya yig'ish mashinasini yaratdi (ref. 21). Bu kombayn uchun bu joule diapazonida mavjud bo'lgan yagona boshqa qiymatdir. Bu biz erishgan qiymatning yarmidan sal ko'prog'ini va sifatni deyarli etti baravar oshirdi. Bu HARV2 ning energiya zichligi 13 baravar yuqori ekanligini anglatadi.
HARV1 sikl davri 57 soniya. Bu 1 mm qalinlikdagi MLC to'plamlarining 7 ta ustunli 4 qatori bilan 54 mVt quvvat ishlab chiqardi. Buni bir qadam oldinga olib borish uchun biz 0,5 mm qalinlikdagi PST MLC va HARV1 va HARV2 ga o'xshash sozlangan uchinchi kombaynni (HARV3) qurdik (Qo'shimcha eslatma 9). Biz 12,5 soniya termallanish vaqtini o'lchadik. Bu 25 s sikl vaqtiga to'g'ri keladi (Qo'shimcha 9-rasm). Yig'ilgan energiya (47 mJ) MLC uchun 1,95 mVt elektr quvvatini beradi, bu esa o'z navbatida HARV2 0,55 Vt (taxminan 1,95 mVt × 280 PST MLC 0,5 mm qalinligi) ishlab chiqarishini tasavvur qilish imkonini beradi. Bundan tashqari, biz HARV1 tajribalariga mos keladigan sonli elementlar simulyatsiyasi (COMSOL, 10-qo'shimcha eslatma va qo'shimcha jadvallar 2-4) yordamida issiqlik uzatishni simulyatsiya qildik. Cheklangan elementlarni modellashtirish MLC ni 0,2 mm gacha yupqalash, sovutish suvi sifatida suvdan foydalanish va matritsani 7 qatorga tiklash orqali bir xil miqdordagi PST ustunlari uchun quvvat qiymatlarini deyarli kattalikdagi (430 mVt) taxmin qilish imkonini berdi. . × 4 ta ustun (.ga qo'shimcha ravishda, tank kombayn yonida bo'lganida 960 mVt bo'lgan, qo'shimcha rasm 10b).
Ushbu kollektorning foydaliligini ko'rsatish uchun Stirling sikli faqat ikkita 0,5 mm qalinlikdagi PST MLC dan iborat bo'lgan mustaqil ko'rsatuvchiga qo'llanildi. , kam quvvatli mikrokontroller, ikkita termojuft va kuchaytiruvchi konvertor (Qo'shimcha eslatma 11). O'chirish saqlash kondensatorini dastlab 9V da zaryadlashni talab qiladi va keyin ikkita MLCning harorati -5 ° C dan 85 ° C gacha bo'lgan vaqtda avtonom ishlaydi, bu erda 160 s tsikllarda (bir nechta tsikllar qo'shimcha eslatma 11da ko'rsatilgan) . Shunisi e'tiborga loyiqki, og'irligi atigi 0,3 g bo'lgan ikkita MLC ushbu katta tizimni avtonom boshqarishi mumkin. Yana bir qiziqarli xususiyat shundaki, past kuchlanishli konvertor 79% samaradorlik bilan 400V ni 10-15V ga o'tkazishga qodir (Qo'shimcha eslatma 11 va qo'shimcha 11.3-rasm).
Nihoyat, biz ushbu MLC modullarining issiqlik energiyasini elektr energiyasiga aylantirish samaradorligini baholadik. Samaradorlikning sifat koeffitsienti ē yig'ilgan elektr energiyasi Nd zichligining etkazib beriladigan Qin issiqlik zichligiga nisbati sifatida aniqlanadi (12-qo'shimcha eslatma):
Shakllar 3a, b 0,5 mm qalinlikdagi PST MLC ning harorat diapazoniga bog'liq holda Olsen siklining samaradorligi ē va proportsional samaradorligi ēr ni ko'rsatadi. Ikkala ma'lumot to'plami 195 kV sm-1 elektr maydoni uchun berilgan. Samaradorlik \(\bu\) 1,43% ga etadi, bu ķr ning 18% ga teng. Biroq, 25 °C dan 35 °C gacha bo'lgan 10 K harorat oralig'ida ēr 40% gacha bo'lgan qiymatlarga etadi (3b-rasmdagi ko'k egri). Bu 10 K va 300 kV sm-1 harorat oralig'ida PMN-PT plyonkalarida (ēr = 19%) qayd etilgan NLP materiallari uchun ma'lum qiymatdan ikki baravar ko'p (Ref. 18). 10 K dan past harorat diapazonlari hisobga olinmadi, chunki PST MLC ning termal histerizisi 5 dan 8 K gacha. Fazali o'tishlarning samaradorlikka ijobiy ta'sirini tan olish juda muhimdir. Aslida, ē va ēr ning optimal qiymatlari deyarli barchasi Ti = 25 ° C boshlang'ich haroratida olinadi. 3a, b. Bu hech qanday maydon qo'llanilmaganda va Kyuri harorati TC bu MLClarda 20 °C atrofida bo'lganda yaqin fazali o'tish bilan bog'liq (Qo'shimcha eslatma 13).
a,b, samaradorlik ķ va Olson siklining proportsional samaradorligi (a)\({\eta }_{{\rm{r}}}=\eta /{\eta}_{{\rm{Karnot} } 195 kV sm-1 maydon bilan maksimal elektr uchun va turli boshlang'ich haroratlar Ti, }}\,\)(b) MPC PST uchun 0,5 mm qalinligi, DTspan harorat oralig'iga qarab.
Oxirgi kuzatuv ikkita muhim ma'noga ega: (1) maydon induktsiyali fazaga o'tish (paraelektrikdan ferroelektrikga) sodir bo'lishi uchun har qanday samarali tsikl TK dan yuqori haroratlarda boshlanishi kerak; (2) bu materiallar TC ga yaqin ish vaqtlarida samaraliroq. Bizning tajribalarimizda katta hajmdagi samaradorlik ko'rsatilgan bo'lsa-da, cheklangan harorat diapazoni Carnot chegarasi (\(\Delta T/T\)) tufayli katta mutlaq samaradorlikka erishishga imkon bermaydi. Biroq, ushbu PST MLClar tomonidan ko'rsatilgan ajoyib samaradorlik Olsenni "50 °C dan 250 °C gacha bo'lgan haroratlarda ishlaydigan 20-sinfning ideal regenerativ termoelektrik motori 30% samaradorlikka ega bo'lishi mumkin" deb ta'kidlaganida oqlaydi. Ushbu qiymatlarga erishish va kontseptsiyani sinab ko'rish uchun Shebanov va Borman tomonidan o'rganilganidek, turli xil TC-lar bilan doplangan PSTlardan foydalanish foydali bo'ladi. Ular PSTdagi TC 3 ° C (Sb doping) dan 33 ° C (Ti doping) 22 gacha o'zgarishi mumkinligini ko'rsatdi. Shu sababli, biz doplangan PST MLC yoki kuchli birinchi darajali fazaga o'tishga ega bo'lgan boshqa materiallarga asoslangan keyingi avlod pyroelektrik regeneratorlari eng yaxshi quvvat yig'ish mashinalari bilan raqobatlasha oladi deb taxmin qilamiz.
Ushbu tadqiqotda biz PST dan tayyorlangan MLClarni tekshirdik. Ushbu qurilmalar bir qator Pt va PST elektrodlaridan iborat bo'lib, ular orqali bir nechta kondansatörler parallel ravishda ulanadi. PST tanlangan, chunki u mukammal EC materiali va shuning uchun potentsial mukammal NLP materialidir. U 20 °C atrofida keskin birinchi darajali ferroelektrik-paraelektrik fazali o'tishni namoyish etadi, bu uning entropiya o'zgarishlari 1-rasmda ko'rsatilganlarga o'xshashligini ko'rsatadi. Shu kabi MLClar EC13,14 qurilmalari uchun to'liq tavsiflangan. Ushbu tadqiqotda biz 10,4 × 7,2 × 1 mm³ va 10,4 × 7,2 × 0,5 mm³ MLC lardan foydalandik. Qalinligi 1 mm va 0,5 mm bo'lgan MLClar mos ravishda qalinligi 38,6 mkm bo'lgan 19 va 9 PST qatlamlaridan tayyorlangan. Ikkala holatda ham ichki PST qatlami qalinligi 2,05 mikron platina elektrodlari orasiga joylashtirilgan. Ushbu MLClarning dizayni elektrodlar orasidagi qismga to'g'ri keladigan PSTlarning 55% faolligini nazarda tutadi (Qo'shimcha eslatma 1). Faol elektrod maydoni 48,7 mm2 ni tashkil etdi (qo'shimcha 5-jadval). MLC PST qattiq fazali reaksiya va quyish usuli bilan tayyorlangan. Tayyorgarlik jarayonining tafsilotlari oldingi maqolada tasvirlangan14. PST MLC va oldingi maqola o'rtasidagi farqlardan biri B-saytlarning tartibi bo'lib, bu PSTda ECning ishlashiga katta ta'sir qiladi. PST MLC ning B-saytlarining tartibi 0,75 (Qo'shimcha eslatma 2) ni 1400 ° C da sinterlash va keyin 1000 ° C da yuzlab soatlik tavlanish yo'li bilan olinadi. PST MLC haqida qo'shimcha ma'lumot olish uchun 1-3-qo'shimcha eslatmalarga va 5-jadvalga qarang.
Ushbu tadqiqotning asosiy kontseptsiyasi Olson sikliga asoslangan (1-rasm). Bunday tsikl uchun bizga issiq va sovuq rezervuar va turli MLC modullarida kuchlanish va oqimni kuzatish va nazorat qilish qobiliyatiga ega quvvat manbai kerak. Ushbu to'g'ridan-to'g'ri aylanishlarda ikkita turli xil konfiguratsiyalar ishlatilgan, xususan (1) Linkam modullari Keithley 2410 quvvat manbaiga ulangan bitta MLCni isitish va sovutish va (2) bir xil manba energiyasiga parallel ravishda uchta prototip (HARV1, HARV2 va HARV3). Ikkinchi holda, ikkita rezervuar (issiq va sovuq) va MLC o'rtasida issiqlik almashinuvi uchun dielektrik suyuqlik (25 ° C da 5 cP viskoziteli silikon moyi, Sigma Aldrichdan sotib olingan) ishlatilgan. Termal rezervuar dielektrik suyuqlik bilan to'ldirilgan va termal plastinka ustiga qo'yilgan shisha idishdan iborat. Sovuq ombor suv va muz bilan to'ldirilgan katta plastik idishdagi dielektrik suyuqlikni o'z ichiga olgan suyuq quvurlari bo'lgan suv hammomidan iborat. Suyuqlikni bir rezervuardan ikkinchisiga to'g'ri almashtirish uchun kombaynning har ikki uchiga ikkita uch tomonlama siqish klapanlari (Bio-Chem Fluidics'dan sotib olingan) o'rnatilgan (2a-rasm). PST-MLC to'plami va sovutish suyuqligi o'rtasidagi issiqlik muvozanatini ta'minlash uchun aylanish davri kirish va chiqish termojuftlari (PST-MLC paketiga iloji boricha yaqinroq) bir xil haroratni ko'rsatguncha uzaytirildi. Python skripti barcha asboblarni (manba hisoblagichlar, nasoslar, klapanlar va termojuftlar) to'g'ri Olson siklini ishga tushirish uchun boshqaradi va sinxronlashtiradi, ya'ni manba hisoblagich zaryadlangandan so'ng sovutish suvi halqasi PST to'plamidan aylana boshlaydi, shunda ular kerakli darajada qiziydi. berilgan Olson tsikli uchun qo'llaniladigan kuchlanish.
Shu bilan bir qatorda, biz to'plangan energiyaning bevosita o'lchovlarini bilvosita usullar bilan tasdiqladik. Ushbu bilvosita usullar turli haroratlarda to'plangan elektr o'zgarishi (D) - elektr maydoni (E) maydon halqalariga asoslangan va ikkita DE halqasi orasidagi maydonni hisoblash orqali rasmda ko'rsatilganidek, qancha energiya to'planishi mumkinligini aniq baholash mumkin. . 2-rasmda. .1b. Ushbu DE halqalari Keytli manba hisoblagichlari yordamida ham yig'iladi.
1 mm qalinlikdagi yigirma sakkizta PST MLC ma'lumotnomada tasvirlangan dizaynga muvofiq 4 qatorli, 7 ustunli parallel plastinka konstruktsiyasida yig'ildi. 14. PST-MLC qatorlari orasidagi suyuqlik oralig'i 0,75 mm. Bunga PST MLC ning chetlariga suyuqlik bo'shliqlari sifatida ikki tomonlama lenta chiziqlarini qo'shish orqali erishiladi. PST MLC elektrod simlari bilan aloqada bo'lgan kumush epoksi ko'prik bilan parallel ravishda elektr bilan bog'langan. Shundan so'ng, simlar elektr ta'minotiga ulanish uchun elektrod terminallarining har bir tomoniga kumush epoksi qatroni bilan yopishtirilgan. Nihoyat, butun strukturani poliolefin shlangiga joylashtiring. To'g'ri muhrlanishni ta'minlash uchun ikkinchisi suyuqlik trubasiga yopishtiriladi. Nihoyat, kirish va chiqish suyuqlik haroratini kuzatish uchun PST-MLC strukturasining har bir uchiga 0,25 mm qalinlikdagi K tipidagi termojuftlar o'rnatildi. Buning uchun shlangni birinchi navbatda teshilishi kerak. Termojuftni o'rnatgandan so'ng, muhrni tiklash uchun termojuft shlangi va sim o'rtasida avvalgidek bir xil yopishtiruvchi vositani qo'llang.
Sakkizta alohida prototip qurilgan bo'lib, ulardan to'rttasida 5 ta ustun va 8 qatorli parallel plitalar sifatida taqsimlangan 40 0,5 mm qalinlikdagi MLC PST, qolgan to'rttasida esa har birida 15 1 mm qalinlikdagi MLC PST mavjud edi. 3 ustunli × 5 qatorli parallel plastinka tuzilishida. Amaldagi PST MLC larning umumiy soni 220 ta (qalinligi 160 ta 0,5 mm va qalinligi 1 mm bo'lgan 60 ta PST MLC). Biz bu ikkita kichik birliklarni HARV2_160 va HARV2_60 deb ataymiz. HARV2_160 prototipidagi suyuqlik bo'shlig'i qalinligi 0,25 mm bo'lgan ikkita ikki tomonlama lenta va ular orasida 0,25 mm qalinlikdagi simdan iborat. HARV2_60 prototipi uchun biz xuddi shu protsedurani takrorladik, lekin 0,38 mm qalinlikdagi simdan foydalandik. Simmetriya uchun HARV2_160 va HARV2_60 o'zlarining suyuqlik sxemalari, nasoslari, klapanlari va sovuq tomoniga ega (Qo'shimcha eslatma 8). Ikkita HARV2 birligi issiqlik rezervuarini, 3 litrli idishni (30 sm x 20 sm x 5 sm) aylanadigan magnitli ikkita issiq plastinada taqsimlaydi. Barcha sakkizta alohida prototiplar parallel ravishda elektr bilan bog'langan. HARV2_160 va HARV2_60 bo'linmalari bir vaqtning o'zida Olson siklida ishlaydi, natijada 11,2 J energiya yig'iladi.
Suyuqlik oqishi uchun joy yaratish uchun 0,5 mm qalinlikdagi PST MLC ni ikki tomonlama lenta va simli poliolefin shlangga joylashtiring. Kichik o'lchamlari tufayli prototip issiq yoki sovuq rezervuar klapanining yoniga joylashtirildi, bu esa aylanish vaqtini minimallashtirdi.
PST MLCda isitish tarmog'iga doimiy kuchlanish qo'llash orqali doimiy elektr maydoni qo'llaniladi. Natijada, salbiy termal oqim hosil bo'ladi va energiya saqlanadi. PST MLC qizdirilgach, maydon olib tashlanadi (V = 0) va unda saqlangan energiya manba hisoblagichiga qaytariladi, bu to'plangan energiyaning yana bir hissasiga to'g'ri keladi. Nihoyat, kuchlanish V = 0 qo'llanilganda, MLC PST'lar tsikl qayta boshlanishi uchun boshlang'ich haroratiga sovutiladi. Ushbu bosqichda energiya yig'ilmaydi. Biz Olsen siklini Keithley 2410 SourceMeter yordamida ishga tushirdik, PST MLC-ni kuchlanish manbasidan zaryad qildik va joriy moslikni mos qiymatga o'rnatdik, shunda ishonchli energiya hisob-kitoblari uchun zaryadlash bosqichida etarli ball to'planadi.
Stirling davrlarida PST MLClar kuchlanish manbai rejimida dastlabki elektr maydon qiymatida (boshlang'ich kuchlanish Vi > 0), kerakli moslik oqimida zaryadlangan, shuning uchun zaryadlash bosqichi taxminan 1 s davom etadi (va ishonchli hisoblash uchun etarli ball to'plangan). energiya) va sovuq harorat. Stirling davrlarida PST MLClar kuchlanish manbai rejimida dastlabki elektr maydon qiymatida (boshlang'ich kuchlanish Vi > 0), kerakli moslik oqimida zaryadlangan, shuning uchun zaryadlash bosqichi taxminan 1 s davom etadi (va ishonchli hisoblash uchun etarli ball to'plangan). energiya) va sovuq harorat. Va tsiklax Stirlinga PST MLC zaryajalis v istochnika napryajeniya pri nachalnom znacheni elektricheskogo polya (nachalnoe napryajenie Vi > 0), jelaemom podatlivom toke, tak chto etap zaryadki rejimini okolo 1 s (i nachalnoy energiya bilan ta'minlaydi) naya harorat. Stirling PST MLC davrlarida ular kuchlanish manbai rejimida elektr maydonining boshlang'ich qiymatida (boshlang'ich kuchlanish Vi> 0), kerakli oqim oqimida zaryadlangan, shuning uchun zaryadlash bosqichi taxminan 1 s (va etarli miqdorda) oladi. ball ishonchli energiya hisoblash uchun yig'iladi) va sovuq harorat.PST MLC míngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngínínínínínínjínjínjínjínígínígínígínjínígínígínígínígínígínígínígín. yjjngjngjīngjīngjīngīngīngīngīngjīngīngīngīngīngīngīngīngīngjīngīng línínínjíngíní Asosiy tsiklda PST MLC kuchlanish manbai rejimida dastlabki elektr maydoni qiymatida (boshlang'ich kuchlanish Vi > 0) zaryadlanadi, shuning uchun talab qilinadigan muvofiqlik oqimi zaryadlash bosqichi uchun taxminan 1 soniya vaqt oladi (va biz etarli ball to'pladik. ishonchli (energiya) va past haroratni hisoblash. V tsikle Stirlinga PST MLC s nachalnym znacheniem elektricheskogo polya (nachalnoe napryajenie Vi > 0), trebuemyy tok podatlivosti takov, chto etap zaryadki zanimaet okolo 1 s to'liq quvvat manbai yu) va nizkie harorati . Stirling siklida PST MLC kuchlanish manbai rejimida elektr maydonining boshlang'ich qiymati (boshlang'ich kuchlanish Vi > 0) bilan zaryadlanadi, talab qilinadigan muvofiqlik oqimi shunday bo'ladiki, zaryadlash bosqichi taxminan 1 s davom etadi (va etarli raqam). energiyani ishonchli hisoblash uchun ball yig'iladi) va past haroratlar .PST MLC qizdirilishidan oldin, I = 0 mA mos keladigan oqimni qo'llash orqali kontaktlarning zanglashiga olib boring (bizning o'lchash manbamiz ishlay oladigan minimal mos keladigan oqim 10 nA). Natijada, MJK ning PST da zaryad qoladi va namuna qizib ketganda kuchlanish kuchayadi. BC qo'lida energiya yig'ilmaydi, chunki I = 0 mA. Yuqori haroratga erishgandan so'ng, MLT FT dagi kuchlanish kuchayadi (ba'zi hollarda 30 martadan ko'proq, qo'shimcha 7.2-rasmga qarang), MLK FT zaryadsizlanadi (V = 0) va elektr energiyasi ularda xuddi shu vaqt uchun saqlanadi. chunki ular dastlabki to'lovdir. Xuddi shu joriy yozishmalar hisoblagich-manbaga qaytariladi. Kuchlanishning kuchayishi tufayli yuqori haroratda saqlanadigan energiya tsiklning boshida taqdim etilganidan yuqori. Binobarin, energiya issiqlikni elektr energiyasiga aylantirish orqali olinadi.
PST MLC ga qo'llaniladigan kuchlanish va oqimni kuzatish uchun Keithley 2410 SourceMeterdan foydalandik. Tegishli energiya Keytli manba o'lchagichi tomonidan o'qiladigan kuchlanish va oqim mahsulotini integratsiyalash yo'li bilan hisoblanadi, \ (E = {\int }_{0}^{\tau {I}_({\rm {meas)}}\ chap(t\ o'ng){V}_{{\rm{meas}}}(t)\), bu erda t - davr davri. Bizning energiya egri chizig'ida ijobiy energiya qiymatlari MLC PST ga berishimiz kerak bo'lgan energiyani anglatadi va salbiy qiymatlar biz ulardan olinadigan energiyani va shuning uchun olingan energiyani anglatadi. Berilgan yig'ish davri uchun nisbiy quvvat yig'ilgan energiyani butun tsiklning t davriga bo'lish yo'li bilan aniqlanadi.
Barcha ma'lumotlar asosiy matnda yoki qo'shimcha ma'lumotlarda keltirilgan. Materiallar uchun xatlar va so'rovlar ushbu maqolada keltirilgan AT yoki ED ma'lumotlarining manbasiga yo'naltirilishi kerak.
Ando Junior, OH, Maran, ALO & Henao, NC Energiya yig'ish uchun termoelektrik mikrogeneratorlarning rivojlanishi va qo'llanilishini ko'rib chiqish. Ando Junior, OH, Maran, ALO & Henao, NC Energiya yig'ish uchun termoelektrik mikrogeneratorlarning rivojlanishi va qo'llanilishini ko'rib chiqish.Ando Junior, Ogayo, Maran, ALO va Henao, NC Energiya yig'ish uchun termoelektrik mikrogeneratorlarni ishlab chiqish va qo'llash haqida umumiy ma'lumot. Ando Junior, OH, Maran, ALO & Henao, NC Ando Junior, OH, Maran, ALO & Henao, NCAndo Junior, Ogayo, Maran, ALO va Henao, NC energiya yig'ish uchun termoelektrik mikrogeneratorlarni ishlab chiqish va qo'llashni ko'rib chiqmoqda.Rezyume; qayta boshlash. qo'llab-quvvatlash. Energiya Rev. 91, 376–393 (2018).
Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC Fotovoltaik materiallar: hozirgi samaradorlik va kelajakdagi muammolar. Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC Fotovoltaik materiallar: hozirgi samaradorlik va kelajakdagi muammolar.Polman, A., Knight, M., Garnett, EK, Ehrler, B. va Sinke, VK Fotovoltaik materiallar: joriy ishlash va kelajakdagi muammolar. Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC: língíngíngíngíngíníngíngíngíngíngíngíngíníngínčičng Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC Quyosh materiallari: joriy samaradorlik va kelajakdagi muammolar.Polman, A., Knight, M., Garnett, EK, Ehrler, B. va Sinke, VK Fotovoltaik materiallar: joriy ishlash va kelajakdagi muammolar.Fan 352, aad4424 (2016).
Song, K., Zhao, R., Vang, ZL & Yang, Y. O'z-o'zidan ishlaydigan bir vaqtning o'zida harorat va bosimni sezish uchun birlashtirilgan piro-piezoelektrik effekt. Song, K., Zhao, R., Vang, ZL & Yang, Y. O'z-o'zidan ishlaydigan bir vaqtning o'zida harorat va bosimni sezish uchun piro-piezoelektrik ta'sirni birlashtirish.Song K., Zhao R., Wang ZL va Yan Yu. Harorat va bosimni bir vaqtning o'zida avtonom o'lchash uchun kombinatsiyalangan pyropiezoelektrik effekt. Song, K., Chjao, R., Vang, ZL va Yang, Y. língíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíníngíníníníng. Song, K., Zhao, R., Wang, ZL & Yang, Y. Harorat va bosim bilan bir vaqtda o'z-o'zidan quvvat olish uchun.Song K., Zhao R., Wang ZL va Yan Yu. Harorat va bosimni bir vaqtning o'zida avtonom o'lchash uchun kombinatsiyalangan termopiezoelektrik effekt.Oldinga. alma mater 31, 1902831 (2019).
Sebald, G., Pruvost, S. & Guyomar, D. Relaksator ferroelektrik keramikada Ericsson pyroelektrik davrlariga asoslangan energiya yig'ish. Sebald, G., Pruvost, S. & Guyomar, D. Relaksator ferroelektrik keramikada Ericsson pyroelektrik davrlariga asoslangan energiya yig'ish.Sebald G., Prouvost S. va Guyomar D. Relaksatorli ferroelektrik keramikada pyroelektrik Ericsson tsikllari asosida energiya yig'ish.Sebald G., Prouvost S. va Guyomar D. Ericsson pyroelektrik velosipediga asoslangan relaksator ferroelektrik keramikada energiya yig'ish. Aqlli alma mater. tuzilishi. 17, 15012 (2007).
Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Qattiq holatdagi elektrotermik energiyani o'zaro konvertatsiya qilish uchun keyingi avlod elektrokalorli va piroelektrik materiallar. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Qattiq holatdagi elektrotermik energiyani o'zaro konvertatsiya qilish uchun keyingi avlod elektrokalorli va piroelektrik materiallar. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Elektrokaloricheskie va piroelektrik materiallar sleduyuscheho pokoleniya uchun vzaimno preobrazovaniya tverdotelnoy elektrotermicheskoy energiya. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Qattiq holatdagi elektrotermal energiyani o'zaro konversiyalash uchun keyingi avlod elektrokalorik va piroelektrik materiallar. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Chjan, Q. & Whatmore, RW Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Elektrokaloricheskie va piroelektrik materiallar sleduyuscheho pokoleniya uchun vzaimno preobrazovaniya tverdotelnoy elektrotermicheskoy energiya. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Qattiq holatdagi elektrotermal energiyani o'zaro konversiyalash uchun keyingi avlod elektrokalorik va piroelektrik materiallar.Ledi Bull. 39, 1099–1109 (2014).
Zhang, K., Vang, Y., Vang, ZL & Yang, Y. Piroelektrik nanogeneratorlarning ish faoliyatini miqdoriy baholash uchun standart va ko'rsatkich. Zhang, K., Vang, Y., Vang, ZL & Yang, Y. Piroelektrik nanogeneratorlarning ish faoliyatini miqdoriy baholash uchun standart va ko'rsatkich.Chjan, K., Vang, Y., Vang, ZL va Yang, Yu. Piroelektrik nanogeneratorlarning ish faoliyatini miqdoriy baholash uchun standart va sifat ko'rsatkichi. Chjan, K., Vang, Y., Vang, ZL va Yang, Y. Chjan, K., Vang, Y., Vang, ZL & Yang, Y.Chjan, K., Vang, Y., Vang, ZL va Yang, Yu. Piroelektrik nanogeneratorning ish faoliyatini miqdoriy baholash mezonlari va ishlash ko'rsatkichlari.Nano Energy 55, 534–540 (2019).
Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND. Dala o'zgarishi orqali haqiqiy regeneratsiya bilan qo'rg'oshin skandiy tantalatida elektrokalorik sovutish davrlari. Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND. Dala o'zgarishi orqali haqiqiy regeneratsiya bilan qo'rg'oshin skandiy tantalatida elektrokalorik sovutish davrlari.Crossley, S., Nair, B., Watmore, RW, Moya, X. va Mathur, ND Qo'rg'oshin-skandiy tantalatida elektrokalorik sovutish davrlari maydonni o'zgartirish orqali haqiqiy regeneratsiyaga ega. Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND. Tanalum 酸钪 钪 电求 电池 水水水水 在 在 电影 电影 电影 电影 电影Crossley, S., Nair, B., Watmore, RW, Moya, X. va Mathur, ND. Dala o'zgarishi orqali haqiqiy regeneratsiya uchun skandiyum-qo'rg'oshin tantalatning elektrotermik sovutish davri.fizika Rev. X 9, 41002 (2019).
Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND. Ferroik faza o'tishlari yaqinidagi kaloriyali materiallar. Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND. Ferroik faza o'tishlari yaqinidagi kaloriyali materiallar.Moya, X., Kar-Narayan, S. va Mathur, ND Ferroid faza o'tishlari yaqinidagi kaloriyali materiallar. Moya, X., Kar-Narayan, S. va Mathur, ND. Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND Qora metallurgiya yaqinidagi termal materiallar.Moya, X., Kar-Narayan, S. va Mathur, ND Temir fazasi o'tishlari yaqinidagi termal materiallar.Nat. alma mater 13, 439–450 (2014).
Moya, X. & Mathur, ND Sovutish va isitish uchun kaloriyali materiallar. Moya, X. & Mathur, ND Sovutish va isitish uchun kaloriyali materiallar.Moya, X. va Mathur, ND Sovutish va isitish uchun termal materiallar. Moya, X. va Mathur, ND Moya, X. & Mathur, ND Sovutish va isitish uchun termal materiallar.Moya X. va Mathur ND Sovutish va isitish uchun termal materiallar.Fan 370, 797–803 (2020).
Torello, A. & Defay, E. Elektrokalorik sovutgichlar: sharh. Torello, A. & Defay, E. Elektrokalorik sovutgichlar: sharh.Torello, A. va Defay, E. Elektrokalorik sovutgichlar: sharh. Torello, A. va Defay, E. línínčiči: Torello, A. va Defay, E. línínčiči:Torello, A. va Defay, E. Elektrotermik sovutgichlar: sharh.Murakkab. elektron. alma mater. 8. 2101031 (2022 yil).
Nuchokgwe, Y. va boshqalar. Yuqori tartibli skandiy-skandiy-qo'rg'oshindagi elektrokalorli materialning ulkan energiya samaradorligi. Milliy aloqa. 12, 3298 (2021 yil).
Nair, B. va boshqalar. Oksidli ko'p qatlamli kondansatkichlarning elektrotermik ta'siri keng harorat oralig'ida katta. Tabiat 575, 468–472 (2019).
Torello, A. va boshqalar. Elektrotermik regeneratorlarda katta harorat oralig'i. Fan 370, 125–129 (2020).
Vang, Y. va boshqalar. Yuqori samarali qattiq holatdagi elektrotermik sovutish tizimi. Fan 370, 129–133 (2020).
Meng, Y. va boshqalar. Katta harorat ko'tarilishi uchun kaskad elektrotermik sovutish moslamasi. Milliy energiya 5, 996–1002 (2020).
Olsen, RB & Brown, DD Yuqori samarali issiqlikni elektr energiyasi bilan bog'liq pyroelektrik o'lchovlarga to'g'ridan-to'g'ri aylantirish. Olsen, RB & Brown, DD Yuqori samarali issiqlikni elektr energiyasi bilan bog'liq piroelektrik o'lchovlarga to'g'ridan-to'g'ri aylantirish.Olsen, RB va Brown, DD. Piroelektrik o'lchovlar bilan bog'liq bo'lgan issiqlikni elektr energiyasiga yuqori samarali to'g'ridan-to'g'ri aylantirish. Olsen, RB & Brown, DD língíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíníngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíníngíníngíníngíníngíníngíníngíníngíníngíníngín. Olsen, RB va Braun, DDOlsen, RB va Brown, DD Piroelektrik o'lchovlar bilan bog'liq bo'lgan issiqlikni elektr energiyasiga samarali to'g'ridan-to'g'ri aylantirish.Ferroelektriklar 40, 17–27 (1982).
Pandya, S. va boshqalar. Yupqa relaksatorli ferroelektrik plyonkalarda energiya va quvvat zichligi. Milliy almamater. https://doi.org/10.1038/s41563-018-0059-8 (2018).
Smit, AN & Hanrahan, BM Kaskadli piroelektrik konversiya: ferroelektrik faza o'tishini va elektr yo'qotishlarini optimallashtirish. Smit, AN & Hanrahan, BM Kaskadli piroelektrik konversiya: ferroelektrik faza o'tishini va elektr yo'qotishlarini optimallashtirish.Smit, AN va Hanrahan, BM Kaskadli piroelektrik konvertatsiya: ferroelektrik fazaga o'tish va elektr yo'qotishlarni optimallashtirish. Smit, AN va Hanrahan, BM Smit, AN va Xanrahan, BMSmit, AN va Hanrahan, BM Kaskadli pyroelektrik konvertatsiya: ferroelektrik faza o'tishlarini va elektr yo'qotishlarini optimallashtirish.J. Ilova. fizika. 128, 24103 (2020 yil).
Hoch, SR Issiqlik energiyasini elektr energiyasiga aylantirish uchun ferroelektrik materiallardan foydalanish. jarayon. IEEE 51, 838–845 (1963).
Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM & Dullea, J. Kaskadli piroelektrik energiya konvertori. Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM & Dullea, J. Kaskadli piroelektrik energiya konvertori.Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM va Dullea, J. Cascade Pyroelectric Power Converter. Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM va Dullea, J. Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM va Dullea, J.Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM va Dullea, J. Kaskadli piroelektrik quvvat konvertorlari.Ferroelektriklar 59, 205–219 (1984).
Shebanov, L. & Borman, K. Yuqori elektrokalorik ta'sirga ega qo'rg'oshin-skandiy tantalat qattiq eritmalari haqida. Shebanov, L. & Borman, K. Yuqori elektrokalorik ta'sirga ega qo'rg'oshin-skandiy tantalat qattiq eritmalari haqida.Shebanov L. va Borman K. Yuqori elektrokalorli ta'sirga ega qo'rg'oshin-skandiy tantalatning qattiq eritmalari haqida. Shebanov, L. va Borman, K. Shebanov, L. va Borman, K.Shebanov L. va Borman K. Yuqori elektrokalorli ta'sirga ega skandiy-qo'rg'oshin-skandiyli qattiq eritmalar haqida.Ferroelektriklar 127, 143–148 (1992).
MLCni yaratishda yordam bergani uchun N. Furusava, Y. Inoue va K. Hondaga minnatdorchilik bildiramiz. PL, AT, YN, AA, JL, UP, VK, OB va ED Lyuksemburg Milliy Tadqiqot Jamg'armasiga (FNR) CAMELHEAT C17/MS/11703691/Defay, MASSENA PRIDE/15/10935404/Defay orqali ushbu ishni qo'llab-quvvatlagani uchun rahmat. Siebentritt, THERMODIMAT C20/MS/14718071/Defay va BRIDGES2021/MS/16282302/CECOHA/Defay.
Lyuksemburg texnologiya instituti (LIST), Belvoir, Lyuksemburg, Materiallarni tadqiq qilish va texnologiya boʻlimi